Партнеры
Вход в систему
Яндекс.Метрика
on-line
Сейчас на сайте 0 пользователей и 5 гостей.

49.2 Описание магнитного поля в веществе. Магнитные характеристики вещества.

 В общем случае описание влияния вещества на магнитное поле является очень сложной математическое задачей. Магнитное поле приводит к намагничиванию вещества, то есть вектор намагниченности вещества зависит от индукции магнитного поля, действующего на вещество


 Чрезвычайная сложность этой связи обусловлена целым рядом причин:

49.1 Намагниченность вещества.

 Ранее мы ввели магнитную характеристику контура с электрическим током − его магнитный момент: вектор, модуль которого равен произведению силы тока на площадь контура pm = IS, и направленный по нормали к контуру. Укажем еще одно свойство этой характеристики − ее аддитивность: если система состоит из нескольких контуров, то магнитный момент такой системы равен векторной сумме магнитных моментов отдельных контуров.

§ 49 Взаимодействие магнитного поля с веществом.

48. Электростатика и магнитостатика: заключение.

 При изложении теории постоянного магнитного поля мы постоянно обращались к теории электрического поля и во многих местах сроили изложение по аналогии1. Такое изложение возможно потому, что теория любого векторного поля строится таким же образом.

47.3 Поле соленоида.

 Соленоидом называется цилиндрическая катушка с проволочной обмоткой, по которой можно пропускать электрический ток (рис. 462).


рис. 462

 Такой прибор широко используется в различных приборах для создания магнитного поля и других целей.

47.2 Поле пластины с током.

 Электрический ток равномерно протекает по очень большой пластине (то есть будем считать ее бесконечной), линейная плотность тока равна i (рис. 459). Найдем индукцию магнитного поля, создаваемого таким распределением токов.


рис. 459

Применение теоремы о циркуляции к расчету магнитного поля.

47.1 Поле цилиндрического проводника с током.

 Постоянный электрический ток силой I протекает по длинному цилиндрическому проводнику радиуса (рис. 457).


рис. 457

47. Циркуляция вектора индукции. Теорема о циркуляции магнитного поля.

46.15 Магнитный поток, теорема о магнитном потоке.

 Ранее мы убедились насколько полезно и удобно понятие потока векторного поля. Не является исключением и описание магнитного поля − для него также определяется поток, и формулируется теорема об этом потоке.

46.14 Электрические и магнитные силы − что больше?

 Проведем численное сравнение электрических и магнитных сил в простом примере. Две длинные параллельные равномерно заряженные с линейной плотностью заряда λ нити движутся с постоянными и одинаковыми скоростями, причем векторы скоростей v направлены вдоль нитей (рис. 443).


рис. 443

46.13 Единица силы тока − ампер. Магнитная постоянная.

 Полученная в предыдущем разделе формула для силы взаимодействия параллельных токов

46.12 Взаимодействие параллельных токов − закон Ампера.

 Теперь без труда можно получить формулу для вычисления силы взаимодействия двух параллельных токов.
 Итак, по двум длинным прямым параллельным проводникам (рис. 440), находящимся на расстоянии R друг от друга (которое во много, раз в 15 меньше длин проводников), протекают постоянные токи I1, I2.


рис. 440

46.4 Вектор индукции магнитного поля.

46.5 Силовые линии магнитного поля.

 Как уже было отмечено выше, математически магнитное поле описывается с помощью такой математической конструкции как векторное поле − каждой точке в пространстве ставится в соответствие вектор (в данном случае − магнитной индукции):

46.6 Сила Ампера.