Партнеры
Вход в систему
Яндекс.Метрика
on-line
Сейчас на сайте 0 пользователей и 9 гостей.

Полосы равной толщины и равного наклона.

 Пусть тонкая плоскопараллельная пластинка освещается рассеянным монохроматическим светом (рис.).


 В рассеянном свете имеются лучи самых разнообразных направлений (Θ1, Θ2 и другие). Интерференционная картина наблюдается на экране Э, установленном в фокальной плоскости собирающей линзы Л. Параллельные отраженные лучи 1/ и 1// соберутся в точке Р на экране. В эту же точку придут и другие лучи, параллельные лучу 1. Лучи 2 падают на плоскопараллельную пластинку под углом Θ2, а отраженные лучи 2/ и 2// соберутся в другой точке M экрана и имеют другую оптическую разность хода по сравнению с лучами 1/ и 1//. В разности хода

d = const, λ0 = const, поскольку свет монохроматический.  Остается одна переменная величина Θ1 − угол падения.
И каждому углу падения соответствует определенная интерференционная полоса на экране. Интерференционная картина имеет вид чередующихся криволинейных темных и светлых полос. Каждой из них соответствует определенной значение угла Θ, поэтому они называются полосами равного наклона. В отсутствии линзы интерференционную картину можно было бы наблюдать только в бесконечности в месте пересечения пар параллельных лучей 1/1//, 2/2// и т.д., поэтому говорят, что полосы равного наклона локализованы в бесконечности.
 Полосы равной толщины наблюдаются при отражении параллельного пучка лучей света (Θ1 = const) от тонкой прозрачной пленки, толщина d которой неодинакова в разных местах.
 Пусть на клин падает плоская волна, направление распространения которой совпадает с параллельными лучами 1 и 2 (рис.).

 Отраженные лучи 1/ и 1// пересекутся в точке В вблизи поверхности клина, а при определенном взаимном расположении линзы и клина точка А будет изображением точки В на экране. Если источник света расположен далеко от поверхности клина и угол α клина достаточно мал, то оптическая разность хода Δ между лучами 1/ и 1// может быть с достаточной степенью точности вычислена по формуле

когда Θ1 = const, а толщина d является переменной.
 Каждой интерференционной полосе на экране соответствуют лучи, отраженные от мест одинаковой толщины, поэтому вся интерференционная картина называется полосами равной толщины. Так как верхние и нижние грани клина не параллельны между собой, то лучи 1/ и 1//, 2/ и 2// пересекаются вблизи пластинки. Таким образом, полосы равной толщины локализованы вблизи поверхности клина.

Смотрите еще:
Дисперсия света. Аномальная дисперсия.
Группа волн.
Расчет разности хода для лучей, отраженных от тонкой прозрачной пластинки
Полосы равной толщины и равного наклона.
Кольца Ньютона.
Принцип Гюйгенса-Френеля.
Метод зон Френеля.


В практикум абитуриента
В учебник по теории
Задачи на интерференцию для самостоятельной работы
В банк задач абитуриента